obs双直线法和双立方哪个好

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仪器设备与器皿电感耦合等离子体质谱仪。Carius管一种高硼厚壁耐高压大玻璃安瓿瓶。装溶液部分长20cm,外径1.9cm。壁厚3mm。细颈部分长6cm,外径1cm,壁厚1.5mm。还可根据需要改变尺寸。不锈钢套管两端有带泄压孔的螺旋帽,尺寸大小取决于Carius管的大小。准确控温鼓风烘箱20~300℃,±1℃。高温炉1100℃。离心机可离心10~50mL离心管。锆坩埚直壁,35mL(美国MetalTechnologyInc.生产),使用前置锆埚于高温炉中,加热升温至250℃,以后每15min增加25℃,直到700℃。于700℃保温45min,然后冷却至室温。这样埚壁表面被钝化,从银灰色转为黑色,可在一定程度上保护坩埚在试样熔融时少受过氧化物侵蚀。使用前用热12mol/LHCl清洗3次。在反复使用前重复以上操作。Teflon分液漏斗120mL。Teflon或聚丙烯离心管50mL、15mL、10mL。Teflon烧杯150mL。Parafilm密封膜。Teflon试剂瓶30mL、60mL、120mL、250mL、500mL。石英试剂瓶1000mL、2000mL鼓泡和洗气装置可选用养金鱼的小气泵,产生的气体经装有超纯水的洗气瓶清洗后通入蒸馏瓶。用针形伐调节通入气泡的速度。蒸馏装置常规蒸馏装置示于图86.1a中。材质为普通玻璃,由3部分组成:①送气系统,由气泵、洗气瓶和相互连接的乳胶管组成。②主体蒸馏部分,在100mL圆底磨口蒸馏瓶上面装有回流管。一侧有通气管,可通入洁净空气到蒸馏瓶底部溶液中,通气管底部与蒸馏瓶底部内侧距离约为0.5~1cm,以保证通气顺畅。另一侧上部有带磨口排气管,可导出挥发性蒸馏产物OsO4。③OsO4吸收部分,25mL比色管,内装5mL超纯水,置于冰水浴中。Carius管直接蒸馏分离锇方法装置示于图86.1b中。蒸馏装置由3部分组成:①送气系统,由气泵、流量计、洗气瓶及塑料连接管组成。②主体蒸馏部分,Carius管置于圆底烧瓶中,靠水浴加热。Carius管密封头为3cm长硅胶管(外径12mm,壁厚2mm)用玻璃堵头密封硅胶管一头,然后用针在硅胶管两侧向斜下方扎2个孔,分别插入2根Teflon通气管(外径2mm,壁厚0.5mm),其中进气管较长,位于管内一端可达到逆王水液面下底端,出气管较短,管内一端位于Carius管上部无溶液处。实验前要预先准备好多套Carius管密封头。③OsO4吸收部分,5mL玻璃试管内装2mL超纯水,置于冰水浴中,吸收蒸馏出的OsO4。为防止Os的记忆效应,硅胶管和Teflon通气管均为一次性使用。图86.1 蒸馏装置示意器皿清洗Carius管清洗首先用去污粉初步清洗,洗掉表面油污和灰尘,然后泡在K2Cr2O7-H2SO4洗液中一周,取出用超纯水清洗干净,150℃烘干,用干净的塑料袋包装好,备用。如果Carius管的加工过程没有Re、Os污染,也可以直接使用,不清洗。玻璃蒸馏器、烧杯、比色管和其他玻璃器皿清洗用100g/LKOH乙醇溶液浸泡2h,用水清洗后在热的稀王水中煮0.5h,最后用超纯水冲洗干净。Teflon分液漏斗和烧杯清洗使用完毕后立即用热水冲洗,然后在热的(1+4)HCl中浸泡,最后用超纯水冲洗干净。试剂与材料试剂中若Re或Os含量大于1pg/g,需进行纯化,以确保Re和Os含量均小于1pg/g。超纯水电阻率18MΩ·cm。丙酮MOS级。NaOH溶液优级纯,c(NaOH)=5mol/L。Na2O2分析纯。超纯HCl优级纯HCl经双瓶蒸馏纯化。纯化后,c(HCl)=10mol/L。超纯HNO3用小气泵通入空气到装有超纯水的250mL玻璃洗气瓶,然后通入装有优级纯*的250mL蒸馏瓶中,加热微沸2h除去痕量Os。通气速度2~3气泡/s。再进行一次双瓶蒸馏除去Re。纯化后,c(HNO3)=15.5mol/L。H2O2优级纯。H2SO4MOS纯。185Re稀释剂金属粉末(美国橡树岭国家实验室产品)。190Os稀释剂金属粉末(美国橡树岭国家实验室产品)。金属Re带高纯金属w(Re)=99.999%(美国Cross公司)。(NH4)2OsCl6光谱纯,英国JohnsonMalthey产品。185Re、190Os稀释剂溶液稀释剂溶液的制备与浓度标定见附录86.5A。同位素比值标准溶液同位素比值标准的配制与测定见附录86.5B。Re-Os同位素标准物质辉钼矿定年标准参考物和其他岩石矿物标准参考物定值数据列于附录86.5C。试样制备1)样品采集和加工。辉钼矿是最重要的Re-Os定年矿物。对野外采集的辉钼矿矿石样品粉碎后进行辉钼矿单矿物挑选,将选出的辉钼矿单矿物置于显微镜下检查,确保晶体新鲜、无氧化、无污染,然后,将其研磨至小于74μm。有些辉钼矿成片状,很难磨细,可用剪刀剪碎后进行研磨。研磨时可加入少许无水乙醇以防止试样飞溅。装入称量瓶,在80℃烘2h,置于干燥器中备用。用于Re-Os同位素分析。为了减少辉钼矿中187Re和187Os失耦现象对准确测定年龄的影响,一定要多采样,细磨碎。各种地质体里辉钼矿中Re、Os含量差别较大,取样量也有很大差别。一般希望准备0.3~1g试样,特别是对于易发生失耦现象的大颗粒、长年龄以及钨矿石英脉中的大颗粒辉钼矿,要有1g左右的试样。大的晶体比小的晶体失耦现象严重,所以最好多选小晶体。将所选颗粒试样磨细()混匀,有利于得到稳定重现的年龄结果。其他的Re-Os定年矿物,Re、Os含量较低,一般需要准备5g左右的试样。对于Cu-Ni硫化物矿,最好选择新鲜的、纯的块状硫化物矿石。为了得到相关性很好或者说权重均方差较小的Re-Os等时线,要在较大范围内多采一些试样,最好有10个试样,使得Re含量和Re/Os比变化较大。如果只在一块矿石中取样,可能导致点在等时线上分布过于集中,等时线年龄误差过大。2)试样中Re、Os含量的初测。不同岩石矿物中Re、Os含量变化很大。首先可根据Re、Os在各种岩石矿物中的大约含量决定取样量,并做初步测定,根据测定结果决定实际取样量和稀释剂加入量。可根据实验室条件自行选择一种简便易行的方法进行初测,也可直接按下述试样分解操作,待得到结果后,再调整取样量和稀释剂加入量,重新进行精确测定。3)取样量和稀释剂加入量。根据试样中Re、Os大约含量和仪器的灵敏度决定取样量和稀释剂加入量。详细计算过程参见下面测定结果计算部分。一般来说,辉钼矿Re、187Os含量较高,取样量约为2~400mg;其他硫化物和岩石试样Re、Os含量低,取样量约为0.2~2g。稀释剂的加入量应大约等于试样中Re、Os的含量。对于不同Re/Os比值的试样,应采用不同浓度、不同混合比的混合稀释剂。采用混合稀释剂可消除年龄计算中稀释剂的称量误差。4)试样分解。本节只介绍Carius管溶样和碱熔两种最常用的试样分解方法。对于辉钼矿、黄铁矿、毒砂、橄榄岩等试样,目前一般多采用Carius管溶样方法。对于难熔岩石矿物,如含铬铁矿、尖晶石等试样,可采用碱熔方法或高温高压(~300℃)Carius管溶样方法。a.Carius管王水介质分解试样。准确称取一定量(2~1000mg,精确到0.01mg)试样。通过细长颈玻璃漏斗加入到Carius管底部。缓慢加干冰或液氮到已装有半杯乙醇的保温杯中,边加边搅拌,使成黏稠状,保持温度在-50~-80℃。把装好样的Carius管放到该保温杯中,把事先准确称取在Teflon小瓶内的一定量(精确到0.01mg)混合稀释剂溶液通过原细颈漏斗加入到Carius管底部,顺序加入3mLHCl、5mLHNO3、1mLH2O2。取样量少时,酸量可适当减少。H2O2的加入可提高ICP-MS测定Os的灵敏度,如Os含量高时可以不加。要注意一定要当一种溶液冷冻后再加入后一种溶液,否则可能由于稀释剂中190Os的少量挥发损失导致年龄测定值偏高。待管内溶液完全冷冻后,用煤气氧气火焰加热封好Carius管的细颈部分。为了防止冻结溶液回到室温后,因试样和试剂反应激烈,管内压力骤然增大可能发生爆炸,最好在管内溶液解冻前就将Carius管放入两端有泄压孔的不锈钢套管内。将套管轻轻放入鼓风烘箱内,估计化冻后,逐渐升温到230℃。保温24h。黄铁矿与逆王水反应激烈,升温到200℃即可。在高温加热时,有可能发生爆炸,但有钢套保护,不会造*身伤害。待冷却到室温后,取出Carius管,再放入-50~-80oC的保温杯中。在底部溶液冻结的情况下,用玻璃刀在细颈部分上端划痕。用煤气氧气火焰烧红一根细玻璃棒的一端,触烫划痕,使产生裂纹(有时管内压力过大,Carius管的端头可能崩掉,造*身伤害,最好先在Carius管细颈部分用火焰熔化玻璃烧一个洞,泄压后再划痕开管),而后放入冰柜。测定前取出,放入冰水浴中。待所封溶液解冻融化后,用木棒轻敲Carius管细颈部分顶端使其断开,转出溶液。以上操作涉及高温高压,操作者胸前要有1cm厚有机玻璃屏蔽板,并戴防护面具。避免爆炸造*身伤害。一定要注意安全!b.锆埚碱熔分解试样。称取一定量(精确到0.01mg)混合稀释剂于锆坩埚中,放入冰箱中冷冻0.5h。加入过量5mol/LNaOH溶液,在瞬间中和稀释剂中的酸,并转化为使铼、锇稳定的碱性溶液。注意轻加、轻摇稀释剂溶液,尽量不要使溶液爬壁过高,否则严重影响同位素交换平衡,导致结果误差偏高。冷却的锆埚可吸收酸碱中和所产生的热量,以防止稀释剂中锇的损失。蒸干转为碱性介质的稀释剂后,称入0.5~1g(精确至0.0001g)试样和4gNaOH。为避免污染,外套瓷坩埚,放入325℃高温炉中。升温速度25℃/20min,至400℃。这是为了熔化NaOH以使试样和稀释剂均匀化,在此还原条件下要尽量轻一些摇动(试样的流动性不好)。冷却,加入4gNa2O2(加入4gNa2O2后,温度升到450℃以上熔融液流动性变好。如需过夜操作,把带试样的锆埚放在干燥器内保存)。混合物先后在450℃、550℃和650℃各停留20min,并摇动几次。冷却后,擦净锆埚外壁,放入已有50mL热水的150mLTeflon烧杯内,注意水一定要盖过坩埚,盖盖。在电热板上微沸1h。用水清洗并取出坩埚。继续加热至提取液体积为50mL。转入50mL离心管,离心。一半上清液转入Teflon分液漏斗中用于Re的萃取分离,另一半提取液转入蒸馏瓶用于Os的分离。5)Re-Os分离流程。a.Os的常规蒸馏。对于Carius管试样分解直接用20mL水将管中液体转入蒸馏装置的蒸馏瓶中。用25mL比色管,内装5~10mL超纯水,放在冰水浴中,吸收蒸馏出的OsO4(图86.1a)。加热微沸,蒸馏30min。水吸收液用于ICPMS测定Os同位素比值。对于碱熔试样分解方法将一半提取液转入蒸馏装置的蒸馏瓶中,加入约0.5gCe(SO4)2,安装好蒸馏装置后,从顶部带活塞的漏斗加入约30mL9mol/LH2SO4,然后按上一段方法进行蒸馏,用5~10mL超纯水吸收蒸馏出的OsO4。b.Carius管直接蒸馏。将..www.book1234.com防采集请勿采集本网。

几何地震学原理

线性回归拟合方程 一般来说,线性回归都可以通过最小二乘法求出其方程,可以计算出对于y=bx+a的直线,其经验拟合方程如下: 其相关系数(即通常说的拟合的好坏)可以用以下公式来计算:虽然不同的统计软件

设S(x,0,0)为观测线上任一观测点,则S点接收的反射波是来自L线上B点的反射,其射线传播路径为OBS,根据反射定律,射线路径OBS所组成的三角形一定是在包含测线x且垂直反射界面R的平面内,这个平面称为...

输出:Source|SS df MS Number of obs=242-+-F(4,237)=2.76 Model|14.0069855 4 3.50174637 Prob>F=0.0283 Residual|300.279172 237 1.26700072 R-squared=0.0446-+-Adj R-squared=0.0284 Total|314.

ICP-MS法测定

Source|SS df MS Number of obs=242 F(4,237)=2.76 Model|14.4 3.Prob>F=0.0283 Residual|300.237 1.R-squared=0.0446 Adj R-squared=0.0284 Total|314.241 1.Root MSE=1.1256 relevance|Coef.Std.Err.t P

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南海某区OBS多波资料成像

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有朋友对比过欧亚德的顶极插座吗?声音如何

这个是正常的,虽然你游戏能够稳定运行,fps也还不错,但是当你后台开启obs再录制的时候,有一定卡顿是正常的,虽然你显卡不错,但对其他. 百度一下这些学员的名字,一般都会搜索到,这证明这些人都是有过...

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线性回归分析实战有什么用

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地震反射波的运动学

设S(x,0,0)为观测线上任一观测点,则 S点接收的反射波是来自 L线上B点的反射,其射线传播路径为OBS,根据反射定律,射线路径OBS所组成的三角形一定是在包含测线x且垂直反射界面R的平面内,这个平面称为...

地震勘探的基本任务之一是确定地下的地质构造。完成这个任务主要是利用波的运动学特性,即研究地震波在传播过程中波前的空间位置与其传播时间之间的几何关系,称为几何地震学。惠更斯原理已从理论上明确了确定波前空间位置的方法,而费马原理阐述了波传播的路径。借助这些原理,如果已知地震波传播速度v(x,y,z),就能够研究地震波在空间的传播距离、传播时间和传播速度之间的关系。在已知地层产状要素和速度参数,用正演的方法可求得地震波时间场。反之,也可根据地震勘探工作所获得的时间场反演地下界面的几何形态。以上过程则称为几何地震学的正、反演问题。在地震勘探中,用几何地震学方法描述距离与时间的关系时,不是直接描述波沿射线传播的距离与时间的关系,而是通过射线距离与激发点至接收点(称为炮检距)之间距离的关系,建立炮检距与传播时间的关系。这种关系对二维问题是一条曲线,称为时距曲线,对三维问题是一个曲面,称为时距曲面。因此,时距曲线或时距曲面就成为几何地震学中描述各种波时距关系的主要形式。8.6.1 地震反射波的运动学地震反射波运动学是研究在地表激发和观测时,地下各种介质结构产生的反射波时距关系。假设已知地下各种反射界面产状和速度参数,则可采用镜像原理(或称虚震源法)来研究正演问题。8.6.1.1 反射波时距曲面方程的建立如图8-20所示,设地面Q为水平面,有一平直反射界面R与地面的夹角为ψ,ψ称为地层真倾角,界面上部地层的波速度为v(仅考虑P波激发和P波接收,v相当vP),地震测线在地面沿x方向布置,测线与界面倾向的夹角为α。现以O点为激发点,并取激发点O(0,0,0)是坐标原点,z轴垂直向下,地面垂直到界面的深度H称为真深度(或铅垂深度),y轴在地面与x轴正交,激发点O相对界面R的镜像点O*(xm,ym,zm)称为虚震源。如果在O点激发地震P波,P波将以球面波形式向下传播,遇到界面R产生反射。若沿x测线接收反射P波,则可接收到来自界面上沿L线各点的反射波,称L线为反射线(反射点连线)。设S(x,0,0)为观测线上任一观测点,则S点接收的反射波是来自L线上B点的反射,其射线传播路径为OBS,根据反射定律,射线路径OBS所组成的三角形一定是在包含测线x且垂直反射界面R的平面内,这个平面称为射线平面。在射线平面内,地表O点垂直(沿测线方向垂直地面)到界面的距离H*为视深度,反射线L上的A点(法线)到地面O点的距离h称为法线深度。反射线L与地面的夹角φx称为视倾角。针对图8-20所示的地层模型和观测方式,我们可以建立以下关系。1)当α=0,即x轴垂直界面走向时,射线平面既垂直地面,又垂直界面,有φx=ψ,H*=H;当α=90°时,x轴平行走向,射线平面垂直界面,有φx=0,h=H*。图8-20 反射波时距曲面示意图2)当在平面Q任意点S(x,y,0)接收反射波时,利用三角形△OBS和△OO*S的关系,可证明距离,从而可求得 O 点激发,S(x,y,0)点接收的反射 P波传播时间 t为勘查技术工程学或勘查技术工程学上式说明,在O点激发,在Q面S(x,y,0)点接收的界面R上反射波的到达时间与距离x、y的关系是一个旋转双曲面,故称为时距曲面。时距曲面有以下特征:? 当 x=xm,y=ym时,t 取最小值,即勘查技术工程学可见双曲面的极小点在虚震源O*(xm,ym,zm)垂直地面的投影点O1(xm,ym,0)的正上方。若将时距曲面垂直投影到地面,则图形为以O1为圆心的一系列同心圆,同一圆弧线为一等时线,见图8-21。图8-21 反射波时距曲面的等时图? 当 x=y=0时,在 O(0,0,0)点接收,称为自激自收或法线反射,则勘查技术工程学t0称为法线反射时间。? 当 y=0时,称为二维测线或纵测线,这时反射波时距关系则由双曲面变为一个双曲线,称为时距曲线,其方程为勘查技术工程学3)各种倾角之间的关系和各种深度之间的关系? 真倾角与视倾角的关系。见图8-20,设 O1 点到 x 轴的垂直投影点为O2,由三角形△OO*O1、△OO*O2 及△OO1 O2,可建立关系勘查技术工程学该式为真倾角、视倾角及测线与倾向夹角α之间的关系式。? 真深度、视深度和法线深度之间的关系勘查技术工程学8.6.1.2 单水平界面直达波、反射波时距曲线及正常时差设地下界面为一个水平界面,由二维纵测线时距方程式(8.6-5),当界面水平时,φ=0,即有xm=0,得水平界面的时距方程为勘查技术工程学或勘查技术工程学可见,当地层水平时,单层介质反射波时距曲线是一个以坐标原点O为对称的标准双曲线(如图8-22),式中勘查技术工程学为法线反射时间,也为双曲线的极小点。当界面深度h→0时,(8.6-8)式成为直线方程,勘查技术工程学该式为反射波双曲线的渐近线方程。(8.6-11)式也称为直达波方程,即相当于波沿地表从激发点传播到接收点,这种波称直达波。当2h?x 时,可将双曲线方程勘查技术工程学用二项式展开,并省略高次项,则时间t可近似表示为勘查技术工程学观察x1和x2两接收点之间反射波时差Δt,当取x1=0,x2=x时,图8-22 一个水平界面的反射波时距曲线图勘查技术工程学Δt称为正常时差,在v和h一定时,正常时差取决于炮检距x。可见正常时差是由非零炮检距而引起的,即为x点接收的反射波时间tx与法线反射时间t0之差。勘查技术工程学Δt的变化规律为:Δt与x2成正比,Δt与速度v成反比,Δt与界面深度h成反比。另外,由视速度定理勘查技术工程学反射波时距曲线不同部位(对应不同x)的斜率也可用不同的视速度表示。8.6.1.3 单倾斜界面反射波时距曲线和倾角时差(1)单斜倾斜界面反射波时距曲线当地层倾斜时,二维测线反射波时距曲线方程为勘查技术工程学图8-23 一个倾斜界面的反射波时距曲线在一般情况下,二维测线并非完全沿着地层倾向方向布置,在射线平面内反射界面与地面的夹角为视倾角φx,如图8-23所示的界面模型,视倾角与法线深度h及xm的关系为勘查技术工程学若界面沿x正向上倾,则xm取正值。将xm代入时距方程得勘查技术工程学该式也可写成勘查技术工程学可见,单倾斜界面反射波时距曲线仍为一个标准的双曲线。当x=xm时,时间取最小值,勘查技术工程学为双曲线顶点,说明倾斜地层反射波时距曲线极小点偏离激发点O,并恒位于激发点的地层上倾一侧,偏离距离与h和φx成正比。(8.6-20)式渐近线方程为勘查技术工程学其斜率仍为(注意该方程与直达波的区别)。(2)倾角时差当测线沿界面倾向方向布置时,视倾角φx就是真倾角ψ,即(8.6-19)式可写成勘查技术工程学将上式进行二项式展开,并略去高次项得勘查技术工程学现取激发点O两边两个对称的观测点x和-x代入(8.6-24)式,可得两点的时间t1和t2为勘查技术工程学因两观测点炮检距相同,即正常时差也相同,若求t1与t2的时差Δtd勘查技术工程学Δtd称为倾角时差,即为地层倾斜而引起的时差。对α=0以及中间激发的对称观测方式,在已知倾角时差和地层速度时,即可求得地层倾角ψ:勘查技术工程学以上所述纵测线是指将激发点和观测点排列在一条直线上。当激发点和观测点不是排列在一个直线上时,称为非纵测线。当激发点和观测点排列在一条弯曲线(如沿山沟排列)上时,称为弯曲测线。非纵测线或弯曲测线的时距方程均可用下式表示:勘查技术工程学式中:xR、yR为观测点坐标。该时距曲线一定是在旋转双曲面上。8.6.1.4 多层介质反射波时距曲线实际的地质介质特别是沉积岩层,是由多个不同性质的地层组成的,如图8-24所示,称为层状介质。当各层地层倾角均为零时,称为水平层状介质。图8-24表示一个n层水平层状模型。设O点为激发点,有一射线倾斜入射,在第n层A点反射后到达观测点S的时间t为勘查技术工程学式中:Δhi为第i层厚度;vi为第i层速度;αi为第i层入射角;li为波在第i层传播距离。由Snell定理勘查技术工程学式中:p为射线参数,即有勘查技术工程学图8-24 多层水平层状介质及其时距曲线示意图应用二项式展开,并令ti=Δhi/vi为层间单程垂直走时,得勘查技术工程学同理,也可将炮检距x表示为勘查技术工程学在激发点附近接收时,x比较小,即αi角比较小,可略去pvi的高次项,得近似公式为勘查技术工程学(8.6-34)式是以参数p为参量的方程,称为参数方程。将以上两式分别平方,略去pvi的高次项,消去参数p,经化简后得勘查技术工程学式中勘查技术工程学t0为波在反射层以上垂直往返时间,vσ称为均方根速度。它是以各层的层速度加权再取均方根值。由式(8.6-35)可见,在水平层状介质,当 x 较小时(x,H 为界面深度),反射波时距曲线可近似为双曲线(实际是高次曲线),这种近似程度随 x 的增大而降低。在双曲线的近似条件下,v=vσ,相当于把 n 层以上层状介质等价为具有均方根速度的均匀介质。对于倾斜层状介质,可得类似水平层状介质的时距曲线方程勘查技术工程学式中勘查技术工程学vφ称为等效速度,φx为反射层视倾角。由以上讨论可知,在层状介质中波的射线为一系列折线,若定义波沿射线传播的速度为射线速度,用vr表示,则勘查技术工程学当射线沿界面法线入射时,α1=α2=…=αn=0,得勘查技术工程学称为平均速度,H为反射界面深度,T为波单向传播总时间。平均速度与均方根速度之间满足σ。8.6.1.5 连续介质中波的时间场和反射波时距曲线层状介质模型是实际介质的一种近似。不少地区,特别是沉积旋回比较明显的地区往往是由许多薄层组成。当层数无限增多,层厚度Δhi→0时的介质就成为连续介质。连续介质中速度是空间的连续函数。下面讨论波在连续介质中的运动学特点和时距曲线。(1)反射波在连续介质中传播的运动学特点在二维空间(x,z)坐标系统内,可以把连续介质看成是无限多个具有很薄厚度(Δz)的水平层,每层的速度分别为v0、v1、v2…如果地震波的任一条射线在各薄层中的入射角为α0、α1、α2…(如图8-25),则根据Snell定理有勘查技术工程学不同的入射角α0可以得出不同的射线路径,它们对应不同的射线参数p值。图8-25 连续介质射线模型当介质由层状过渡到连续介质时,速度变成深度z的函数,即v=v..内容来自www.book1234.com请勿采集。

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